Золотое сечение

абсолютные размеры начинают умень­ шаться — идет спад процесса (рис. 38). Чтобы различать эволюционирую­ щие радиусы, назначим им ориентацию , вследствие чего характеристики-пара­ метры становятся радиуса ми- вектора- ми, которые для простоты будем по- прежнему называть радиусами. По­ скольку Ra задает круг, покоящийся в центре, то предпишем ему конвергент­ ную (центростремительную) ориента­ цию /?<г; его антиподу присвоим ди ­ вергентную (центробежную) ориента­ цию (обозначение R a сохраняется). Отрицательный знак параметра а ука­ зывает на ход против стрелки часов. И еще раз напомню, что изменение поло­ жений Ra и R a является результатом дисимметрии сингулярных состояний континуумов уже в начальной фазе, по­ чему и возникает акт спонтанного ди ­ хотомического вращения-отклонения радиусов-векторов от исходного поло­ жения на равномерно меняющуюся ве­ личину фазового угла, выражаемого в радианах через параметр а. _ Совмещая синхронно оба хода yR r и R a), мы убеждаемся, что, начи­ нав с некоторой фазы, конфигурации обоих кругов накладываются друг на друга, проникают друг в друга (рис. 39). Чтобы применить содержание данного формального аппарата к какому-либо реальному явлению, нам следует при­ нять во внимание, что процедуры взаи­ мопроникновения допустимы лишь на уровне волновых процессов и запреще­ ны в тех случаях, когда описывается поведение вещественных форм. Дейст­ вительно, волновые акты, даже ориен­ тированные во встречных направле­ ниях, способны проходить друг сквозь друга, не внося искажений в характер движения: на «выходе» (после взаимо- наложения) волны обретают прежний вид. Это важно в том отношении, что геометрия аппарата СДС способна быть применимой к волновым, т. е. колеба­ тельным актам.

Методом интегрирования мы можем теперь составить алгоритмы, описываю­ щие поведение R ^ и R a для стадии одного цикла (0 ,0 л ~ 2 л ) . Но так как круг со спиралью есть агент СДС, то все изложенное в полной мере сохра­ няет справедливость для глобальной геометрии СДС. Только в пространст­ венном (многомерном) отображении конфигурации эволюционирующих кру­ гов предстанут в виде сфер, а плоский угол а примет форму телесного угла *, который и будет служить мерой фазы, так как СДС есть след вращения пло­ ского круга со спиралью, повернутого на 360° около оси, проходящей через концы спирали. Исходное положение оси соответствует фазе сингулярного момента СДС, когда Ra и R a имеют нулевое значение. Любая иная фаза есть следствие прецессии дуплекс-сфе­ ры, так как ось вращения СДС под­ вержена конусообразному движению, напоминающему быстрое «покачива­ ние» волчка. И опять-таки акт прецес­ сии протекает в двух взаимно противо­ положных направлениях. Поэтому то, что служило линейной мерой описания плоских кругов (Ra и Ra), приобре­ тает конфигурацию равновеликих ра­ диусов, «размытых», «размазанных» по поверхности фазового конуса вдоль его образующих: Ra примет вид «шапки» (рис. 40), a Ra получит форму «юбки» (рис. 41) того же телесного угла. Пом­ ня, что в поле СДС радиус определяет габариты сферы, мы получим представ­ ление о геометрии тел, задаваемых «юб­ кой» и «шапкой»: «юбка» формирует множество относительно расчлененных сфер, замкнутых в кольцо — тор, а «шапка» задает множество топологиче­ ски сопряженных сфер — гиперсферу, ибо в любой фазе радиусы-векторы Ra сомкнуты одним концом в узел «шапки». Таким образом, в СДС имеет место сов-

* Угол а заключен между образующей и осью телесного угла и изменяется от 0 до 360°.