Зодчий 1912 год

3 О Д Ч I й.

№ 7

55

откуда въ окончательном ъ видѣ найдемъ Т = 8 N— Rcos'a X

дюймъ получим ъ діаметр ъ наибольше й площади , котора я можетъ быть перекрыт а коническииг ь КІЧІОЛОМЪ . 10 X 1 X 2 ^^тах =--10.00 0 дюйм. , или 50 При малых ъ углах ъ растворені я конус а может ь явитьс я особый нредѣл ъ величин ы перекрываемо й пло - пщди; такъ , если толщин а стѣнок ъ возрастает ъ быстрѣе радіуса параллели , то возможен ъ случай , когда стѣны сольютс я въ какой либо и.зъ параллелей . Точк а пере - сѣченія внутренних ъ обі)азующихі > опі)едѣлнг ь мѣсто нредѣльной параллели . Подперты е въ замкѣ коническі е купол а нмѣютъ отри- цателыіо е продольно е напряжені е R; толщин а таког о купола съ приближеніем ъ къ замку идег ь къ безконеч ­ ности; понеречны я нанряжені я своего знак а и величин ы не мѣняютъ . Обратны е коішческі е купола , как ъ видно пзъ фор - мулъ X I и X I I , имѣюгь ве:шчип ы напряжені п R и Т я толщищ ' въ зависимост и отъ того, гдѣ они подперты . Если купол ъ подперг ь въ замкѣ, онъ имѣегь отрица ­ тельное Т , пололгательно е R п быстро возрастающу ю къ замку толщину ; если онъ подперг ь въ щзайнем ъ кольцѣ, онъ имѣет '1, отрицательны я R я Т я толщину , измѣняюпіуюся по тому же закону , как ъ и въ прямом ъ куполѣ. Все изложенно е относительн о куполов ъ съ постоян ­ нымъ напряженіем ъ въ швах ъ по паралле: ш основан о на предноложеніи , что купол ъ поддерживает ъ тольк о вѣсъ своего замк а или грузъ , равный этому вѣсу, равно - мѣрно раснредѣ.'[енны й по верхнем у кольцу . Ес іи грузъ находитс я еще и на средних ъ кольцахъ , то толщин а стѣнъ купол а должн а соотвѣтственн о измѣ- няться . Представим ъ себѣ, что кунол ъ нагрулсен ъ въ трехъ параллеляхъ . саж. 0,002 <1 'иг. 9. Раздѣлимъ мысленн о купол ъ на три части такъ , чтобы кажда я часть представлял а отдѣльны й куполъ съ нагруз ­ кой верхняг о кольца , фиг . 9. Толщин а каждаг о купол а въ верхнем ъ кольцѣ опредѣлитс я но формулѣ Q = Sitr Rmsim, то;ицину куполов ъ въ прочих ъ кольцах ъ и величин ы на- пряжені й R я Т найдем ъ по соотвѣтствующим ъ фор ­ муламъ . Пргімѣръ. Положимъ , требуетс я построит ь изъ бе ­ тона сферическ и кунолъ , показанны й на фиг . 10 . Дано: г> = 300" ,

Изъ этой формул ы видно , что верхні я кольц а пара - болическаг о купол а растянуты , а нижні я сжаты , слѣдо- вательно , въ данном ъ случаѣ параболическі й куполъ на ­ ходится въ обратном ъ отношені и къ купол у сферическо ­ му. Отсюда такой весьм а важны й выводъ : если жела - те.ііьно имѣть всѣ кольца сжатыми , то нужн о проекти ­ ровать купол ъ изъ двухъ частей—нижне й до нейтраль - наго кольц а параболическо й и верхне й сферической ; если растянутыми—т о наоборотъ . Купола, подперты е въ замкѣ, имѣютт. R съ отрица - цате-ньным ъ знакомъ , а Т съ положительнымъ , почему :здѣсь, как ъ и въ сферических ъ подпертых ъ въ замкѣ кунолахъ , всѣ кольца сжаты . Толщин а купол а съ при- ближеніем ъ къ замку всегда идет ъ къ безконечности . Въ обратных ъ параболических ъ кунолах ъ при поло - жительном ъ R (когд а купол ъ подперг ь въ замкѣ) Т - величин а отрицательна я «о всѣхъ кольцахъ , толнщн а купола съ приближеніем ъ къ замк у всегд а идег ь къ безконечности . Въ подпертых ъ вт. крайнем ъ кольцѣ обратных ъ нара - болически.\; ъ кунолах ъ В всегд а отрицательно , что же касаетс я до Т, то оно может ъ имѣть разны е знаки , при чемъ въ части купола , ближайше й къ замку , Т пололси - тельно , а по переходѣ через ъ нуль въ пейтральном ъ ісольцѣ оно дѣлается отрицательнымъ . Коническгй куполъ. Раздѣливъ обѣ части уравнені я V на Rmrsim имѣя въ виду , что уголъ я = : const, получим ъ й [Rmrsim^ о dr R тг sinn. ~ R sin а cos а ' откуда по интегрировані и въ нредѣлах ъ г я и най ­ ^Д 'Ь ^^-Rsin2a •• Изъ этого выражені я видно , что съ приближеніем ъ къ замку т идет ъ къ безконечности , независим о оп> отношені я параметровъ . Такимъ образом ъ коническі й купол ъ всегд а грузо - подъеменъ . Для опредѣлені я поперечных ъ напряжені й подста - 7 }1С1т вимъ въ уравнені е II А = O,dio— —— и d (Rmr sina) = cosa. tga Изъ этой формул ы видно , что кольц а въ коническом ъ куиолѣ всегд а сжаты , при чемъ поперечны я напряже - нія возрастают ъ пронорціональн о радіусам ъ параллелей . Такъ как ъ Т не можетт , быть больш е R „,ах, "ре - дѣла прочнаг о сопротивлені я матеріал а раздробленію , то очевидно , что г , „ ^ получитс я при Т= R,„av '. R 'тах­ тах tga bmrdr cos я ; цри этомъ получим ъ _ cos a cotg a 8 tnrdr _ 8 r x n meosoidr демъ m = — е , XI 2 8 ( г - г )

При а = 45" , S = 0,002 я R = 10 пуд . на 1 кр.