Зодчий 1886 год

- 97

репной величин ы въ приведенных ъ выше уравпеніяхъ , при­ чемъ t равно пулю, а Т — перемѣнно :

въ томъ случаѣ, если охлаждені е будетъ происходит ь лишь въ нисходящсм ъ колѣнѣ циркуляціи ; при этомъ только уменьшитс я высота разност и напоровъ . Этотъ случай соотвѣтствует ъ системѣ водяного (или парового ) отопленія . При разсчетѣ пневматиче - скаго отоплені я комнатных ъ печей и вентиляці и обыкновенн о требуетс я опредѣлить , количеств о доставляемаг о холоднаг о воз­ духа; для сравнені я здѣсь весьма важно уравн . "\''І.І Подставля я въ послѣдне е уравнені е Т ' > Т, можемъ разсматрп ­ вать его , как ъ формул у для опредѣлені я дымовых ъ каналовъ , полагая , что струя во.здуха суживаетс я въ топливникѣ . Полага я сѣченіе канала вездѣ одинаковым ъ и = Т , имѣемъ больше е значені е скорост и (ѵ" '.) Истинна я же скорост ь будетъ заклю­ чаться между названным и предѣлами . Увеличені е сѣченія дымо­ выхъ каналов ъ по всей ихъ длинѣ вдвойнѣ выгодно для тяги , какъ потому , что въ болѣе іпирокомъ каналѣ будетъ проходит ь большее количеств о воздуха , так ъ и потому , что скорост ь его увеличиваетс я — предполага я въ обѣихъ случаях ъ одинаковы я температур ы продуктов ъ горѣнія и пренебрега я треніемъ . Уравнені я X I и Х П аналогичн ы съ 32-мъ и 30-мъ уравненіям и / 27:-з + т у \ 273 1 I входятъ въ послѣднія въ первой степени ; это , Вейсса, съ тон лишь разницей , что факторы 2 7 3 + t ' 2 7 3 + Т какъ кажется , лишь ошибка , вкравшаяс я въ выводы Вейсса. Этп уравнені я примѣнимы лишь тогда, когда холодный воздухъ вхо­ дитъ снизу , а теплый выходит ъ сверху ; при этомъ разност ь вы­ сотъ обоихъ устьевъ соотвѣтствует ъ Л, если нагрѣты й воздухъ прямо выходит ъ въ наружу . Если температур а канала наверх у выше, чѣмъ внизу , то слѣдует ъ подставит ь среднее значені е ея — Т. Наконец ъ если воздухъ входитъ уже подогрѣтым ъ (печи съ обо­ лочками и т. д.) то примѣняіотс я уравнені я I X и X . Выводы, относящіес я къ случаю (т ) показываютъ , что вне- запныя расширені я и съужені я каналов ъ вообще вредно вліяютъ на самую тягу , а слѣдовательн о и на количеств о проходящаг о воздуха. При этомъ, однако , дѣйстві е тѣхъ п других ъ измѣнені й сѣченія по существ у совершенн о различно : расширені я погло - щаютъ живую силу, а съужені я даютъ возможност ь прохода мень­ шему количеств у воздуха ; слѣдовательно , въ проходящем ъ объемѣ воздуха іѵ расширені я канала пзмѣняют ъ значені е ,ѵ а съуже - нія—f . При повторных ъ же съуженіях ъ и.змѣняетс я u величин а v. Иа этомъ оснозані и всѣ воздушны е фильтры , как ъ бы ни была велика ихъ поверхность , содѣйствуют ъ уменьшеніі о тяги; съужені е дымовой трубы блпзь устья также невыгодн о для величины тяги въ томъ случаѣ, когда , как ъ это и бывает ъ обыкновенно , общее сѣченіе топливник а менѣе сѣченія оборотовъ . Коническо е съужені е дымовой трубы снизу до верху также невыгодно . Флюгарки , колпаки и пр. на этомъ же основанш уменьшают ъ тягу, так ъ как ъ онп съужпвают ъ устье трубы ; они, напротив ъ того, должны пмѣть больше е сѣченіе, так ъ как ъ и без ъ того въ нихъ скорост ь воздуха болѣе или менѣе теряетс я вслѣдстві е удара . Разсматрива я далѣе случай (т ) мы находимъ еще нѣкоторы я указані я относительн о устройств а печей . Съужені я дымовых ъ обо­ ротовъ обусловливают ъ больше е или меньше е обратно е давлені о газовъ, которо е тѣмъ болѣе, чѣмъ болѣе сѣченіе поддувал а въ сравнені и съ оборотами . Слѣдствіем ъ этого обратнаг о давлені я можетъ быть выходъ дыма через ъ щели и неплотност и кладки печи; этим ъ объясняетс я также вредное дѣпствіе устраиваемых ъ въ дымовой трубѣ заслонок ъ и клапановъ , даже и въ тѣхъ слу­ чаяхъ , когда онѣ закрываютс я не вполнѣ герметически . Послѣднія соображені я въ особенност и важны при устройств ѣ калориферов ъ для пневматическаг о отопленія ; обороты ихъ должны имѣть по всей длипі і одинаково е сѣченіе, ни въ какомъ случаѣ не меньшее , чѣмъ сѣченіе дымовой трубы — при этомъ услові п онѣ не будутъ дымить даже и въ случаѣ небрежно й кладки пли трещинъ , так ъ как ъ тогда наружны й воздухъ будетъ производит ь всегда достаточны й напоръ . Регулпровані е тяги посредством ъ клапанов ъ или заслонок ъ должно всегда производитьс я при са­ момъ поддувалѣ. Наконецъ , сажа , осаждающаяс я на стѣнках ъ ды­ мовыхъ трубі , весьма уменыпает ъ сѣченіе послѣдних ъ и поэтому частая прочистк а ихъ въ особенност и важна при пневматиче - скомъ отопленіи . Изслѣдованіе случа я е) приводит ъ къ весьма интересном у заключенію , а именно , что охлаждені е продуктов ъ горѣнія въ ды­ мовой трубѣ не только не вредно , но даже при высоких ъ темпе ­ ратурах ъ полезно для увелпчені я силы тяги : этим ъ объясняетс я то обстоятельство , что желѣзны я дымовыя трубы дѣйствуют ъ не 13

З н а ч е н і я .Т .

Скорость.

Подкоренна я величина .

nO".

100"

273 » 400 ; 1000

Т — t 273 + t Т — t

0,15

VI

0,27

0,60 I 0,60 0,8 0 1;00 I 1,46 ' 3,60

0,18

VII

0,36

273 > t • • • • (Т — t ) (273 + t ) (273 -h t ) ' ^ T — t 2.27 3 f T - I - t (T — t ) ( 2 7 3 - f T ) (273 +

VIII

0,13

0,20

0.26 ; 0,24

0,1 7

0,08

0,1 5

ѴІѴ

0,33

0,4 2

0,6 4

ѴѴ

0,22

0,5 2 i 2, 0

3,6 0

17,0 0

Заключені е . Уравнені я I I и I I I въ случаѣ с) , т. ѳ. когда сѣченіе канала одинаков о на всемъ его иротяжені и и во.эдухъ подогрѣваетс я при входѣ, тождественн ы съ выводами Пекле , Гудело , Буфф а и дру­ гихъ . Однако Пекле , а также и Венссъ (Gesundheits-Ingenieur , 1881) принимают ъ уравнені е 1 за формул у начально й скорост и и изъ нея выводят ъ уже конечную скорост ь (уравн . Y , случай d). Изъ этого можно заключить , что ни Пекле , ни Вейсс ъ не принял и во вниманіе , что воздухъ , согрѣваемы й въ каналѣ, въ которомъ онъ протекаетъ , оказывает ъ обратно е давлені е при расширеніи , при чемъ неизбѣжн о должна уменьшатьс я начальна я скорость , поэтому ихъ выводы приводят ъ къ тому заключенію , что скорост ь вслѣдствіе увеличені я внутренняг о давлені я должна увеличиться . Формула Т можетъ , поэтому , выражат ь конечную скорост ь лишь , въ видѣ исключенія , въ случаѣ d). Чтобы уяснит ь себѣ это различіе , вспомнимъ , что воздухъ , проходя через ъ горизонтальну ю трубку и нагрѣваясь , расширяетс я и вслѣдстві е этого производит ъ давленіе , направленно е съ оди­ наковой силою въ противуположны я стороны ; при этомъ , ко­ нечно, сила внѣшняг о давленія , производяща я давленіе , умень ­ шается , а скорост ь движені я впередъ нагрѣтых ъ частицъ воз­ духа— увеличиваетс я въ сравнені п съ тѣмъ случаемъ , когда по- догрЬвані е входящаг о воздух а отсутствуетъ . Измѣняетс я при .')томъ лишь величин а пути , на протяжеві и котораг о частицы воздуха подвержен ы напору ; она возрастает ъ пропорціональн о расширеніі о и через ъ это частицы пріобрѣтают ъ большую ско­ рость. Послѣднее выражаетс я въ формулѣ увеличеніем ъ высоты напора , выраженно й относителен о нагрѣтаг о воздуха . Гудело (Hudelo ) выводит ъ оба уравнені я (I) и (II) , смотря по тому, разсматривает ъ ли онъ движущуюся массу холоднаг о воз­ духа у нижняг о устья или теплаг о — у верхняг о устья , при этомъ онъ указывает ъ на необходимост ь выбора одной изъ этихъ ({юрмулъ. Затѣмъ онъ находит ъ правильно е выражені е ур. I I уже при помощи высшаг о анализ а и механическо й теорі и тепла . При этомъ сущност ь вопрос а остаетс я не выясненною ; при своихъ элементарных ъ выводах ъ Гудело ошибочн о предполагаетъ , что сила, движуща я нагрѣты й воздухъ , приложен а близь верхняг о устья . Это услові е можетъ существоват ь вполнѣ иди частіею лишь тогда , когда выходно е устье меньше , нежели сѣченіе вер­ тикальнаг о канала (случаи 1 и ш) . При равных ъ же сѣченіяхъ, приложені е движуіце й силы оче- , видно находитс я внизу . Если ири этомъ подогрѣвані е совершаетс я въ нижне й горизонтально й (приводной ) трубѣ, как ъ предпола ­ гает ъ и Гудело , то работа наружнаг о давлені я никоимъ обра ­ зомъ не можетъ быть одинаков а съ тѣмъ случаемь , когда подо- грѣванія не происходитъ ; движуща я сила не имѣла бы въ этомъ предположеві и точки опоры, что немыслимо . Въ справедливост и этого разсуждені я можно убѣдитьс я посредством ъ весьма простог о опыта , а именно взят ь небольшо й газометр ъ съ легкпмъ колоко - ломъ, спускающимс я подъ весьма незначительным ъ грузомъ- и пусть воздухъ выходит ъ через ъ трубку , котора я можетъ по же - ланію подогрѣваться . При подогрѣвані и этой трубки колокол ъ газометр а будетъ опускатьс я значительн о медленнѣ е и обратно . Соверпіенно иное происходит ъ въ случаѣ циркуляціоннаг о дви- женія воздух а въ закрыто й системѣ трубъ , въ верхнеі і горизон ­ тальной части которых ъ происходит ъ охлажденіе , а въ нижней— подогрѣваніе. При этомъ , по d) , скорост ь ѵ' холоднаг о воздух а внизу опредѣлитс я по уравн . (I) . Величин а еа не изыѣнитс я и