Зодчий 1886 год

- 96

р) Пусть два пространства ( і р и г . 10) сообщаются между собою посредствомъ трубы, воздухъ входящій снизу через ъ большое отверстіе, додогрѣвается до Т°; верхнее пространство не имѣетъ устья. Нагрѣтый воздухъ образуетъ въ послѣднемъ избыток ъ давле- нія и, если стѣнки пространств а обладаютъ сква­ жностью, то воздухъ будетъ выходить через ъ ихъ поры. Такимъ образомъ, напр. при пневматиче - скомъ отопленіи, высоко расположенныя помѣщенія будутъ достаточно отапливаться при условіи ио- ристыхъ стѣнъ теплымъ воздухомъ даже и без ъ особепныхъ вытяжныхъ каналовъ; въ этомъ случаѣ лишь слѣдуетъ располагать жаровые душники близь пола. При обыкновенномъ отопленіи комнатными пе­ чами можно принять, что на нижней половинѣ вы­ соты стѣнъ комнаты существуетъ избыток ъ наруж­ наго, а на верхней — внутренняго давленія и что таким ъ образомъ, холодный воздухъ входитъ че, резъ нолъ, подоконники и нижнія части стѣнъ, тогда как ъ верхнія части стѣнъ и потолокъ, на­ оборотъ, выпускаютъ теплый воздухъ въ наружу.

скорость воздуха при входѣ пусть будетъ ѵ' , а при выходѣ— ѵ". Наконецъ, пусть Н будетъ полная высота напора, Н'—высота , сообщающая воздуху скорость ѵ' и Н"— высота, сообщающая конечную скорость ѵ". Тогда В. =В.' -{-Е." и V =i /Y^ = v / 2 g ( H ' + H ") ; далѣе, Y^= і / 2 ^ и ѵ"= ] / 2"рГ ; тогда (ѵ')=+ (уУ - 2 g Н' + 2 g Н" = 2 g Н. Для того случая, когда воздухъ предварительно подогрѣвается въ примыкающемъ къ главному горизонтальномъ каналѣ, будетъ существовать отношеніе ѵ" F = ѵ' f, откуда (v")^ = - ^ такимъ образомъ 2 gH = (v>' 2 _t - Р ( V ' f _ Отсюда 2 g H и, так ъ какъ Н = h 273 + t Точно таким ъ же образомъ для вытекающаго воздуха найдемъ: Т - t (X) 2 g h f2 273 + t Для втораго случая, когда холодный иритекающі й воздухъ согрѣвается на днѣ вертикальнаго канала, ииѣемъ ѵ" F = f v' . И, так ъ какъ Н = h , ^ то скорость воздуха при 273 + t входѣ: 273 + Т, 2g h T— t 273 T \^ . 273 + t . 273 + t и скорость согрѣтаго воздуха при выходѣ: 2gh Т — t F^ / 273 + t у . 273 + t г- . ( X I) • (XII ) 273 + Т / h) Пусть согрѣтое пространство (фиг. 8) весьма велико и температура его равномѣрна. Скорость вытеканія согрѣтаго воз­ духа внаружу будетъ соотвѣтствоват ь полной высотѣ согрѣтаго пространства и выводящей трубы въ томъ случаѣ, если снизу воздухъ входитъ через ъ весьма большое отверстіе; въ иномъ же случаѣ будетъ теряться извѣстная часть высоты напора, тѣмъ большая, чѣмъ болѣе съужрно входное отверстіе. Тоже самое будетъ и въ тимъ случаѣ, если входное устье образуется приводящей трубой, въ которой движется равно- мѣрно нагрѣтый воздухъ (Т) . Если приводящая труба узка, а выводящая относительно широка, то скорость теплаго воздуха, проходящаго по при­ водной трубѣ будетъ соотвѣтствоват ь почтп пол­ ной высотѣ всей системы; одинаковое количество будетъ въ этомъ случаѣ, при весьма малой ско­ рости выходить внаружу сквозь верхнее устье. Тоже будетъ и въ обратномъ случаѣ, когда выводная труба весьма узка сравнительно съ приводящей . Если обѣ трубы одинаковаго сѣченія, то извѣстная часть на­ пора будетъ теряться, так ъ какъ живая сила входящаго снизу воздуха теряется въ массѣ воздуха, находящагося въ среднемъ пространствѣ. Здѣсь примѣнпмы уравненія (IX) — (XII), причемъ h соот- вѣтствуетъ вертикальному разстоянію между наружными оконеч­ ностями обѣихъ трубъ. о) Если въ какомъ либо мѣстѣ канала, наполненнаго согрѣ- тымъ воздухомъ находится суженіе (фиг. 9), то скорость движенія въ этомъ мѣстѣ соотвѣтствуетъ полной высотѣ напора; скорость при устьѣ уменьшится въ отношеніи сѣченій отверстій. Измѣ- ненія нѣтъ и въ томъ случаѣ, если съуженіе состоитъ изъ на- грѣтаго тѣла, оставляющаго для прохода воздуха кольцеобразное пространство ; случай этот ъ аналогиченъ съ (8), причемъ не слѣ- дуетъ упускать изъ виду указанія въ случаѣ (f) относительно температуры. Фи г. 8. у1Х = / " .2g h Т— t 273 t ( IX)

Фиг. 9.

.г

Фи г. 10.

Фиг. 11. теплаго воздуха, выходящаго при х оиредѣлптся по уравненію (II), а скорость холоднаго воздуха при ѵ — по уравненію (III). Второй случай: температура внѣшняго воздуха выше, не­ жели внутренняго . Разсуждонія, подобныя предшествовавшимъ , могутъ быть при мѣнены и къ тому случаю, когда въ какомъ-либо пространствѣ находится холодный воздухъ, стремящійся снизу выйти въ массу наружнаго, болѣе теплаго. 'Y t g) Напоръ соотвѣтствуетъ выраженію ^.^^^ ^ ^ h, если воз­ духъ при X выходптъ внаружу , имѣя температуру t (фиг. 11). Поэтому скорость его въ этомъ случаѣ опредѣлится по формулѣ (I) . г) Пусть воздухъ въ трубкѣ v w x подогрѣваетс я до темпера­ туры наружнаго воздуха Т. При этомъ высота напора, как ъ и f t въ случаѣ (b) соотвѣтствует ъ выраженію — - -—j—т h и скорость 273 + t

s) Если, напр. , цилиндръ въ 8' метровъ вышиною, при 4- 273° С . наружной темпера­ туры содержитъ холодный воздухъ при О», то внутреннее давленіе на дно его будетъ рав­ няться 10,335 м. , а наружное— 10,330 м.; при верхнемъ устьѣ давленіе будетъ равняться 10.325 м. Если закрыт ь это устье и сдѣлать отверстіе въ днѣ цилиндра, то разность давле- ній, соотвѣтствующа я водяному столбу въ 5 милм. вышиною, образуемая избыткомъ собствен- наго вѣса внутренняго воздуха , заставить послѣдній вытекат ь внаружу до тѣхъ поръ, пока не возстановится равновѣсіе ; въ концѣ этого явленія, внутреннее давленіе на крышку будетъ равно 10,320 метр. , а наружное— на 5 милм. болѣе. t) Пусть (фиг. 12) резервуаръ снизу отк­ рыть, а сверху — снабженъ примыкающей трубкой (предположимъ , что выходъ воздуха, посредствомъ диффузіи, какимъ либо способомъ устраненъ) . Напоръ наружнаго воздуха на крышку сосуда будетъ _ М _ T - t 1 + а f 2 7 3 - f T

л е

X

Фиг. 12. Z

Теплый воздухъ входитъ со скоростью ѵ " , если онъ въ трубкѣ у Z будетъ охлаждаться до температуры внутренняго воздуха, то при Z будетъ существоват ь скорость ѵі , а при у — ско­ рость ѵ ^ . Если сѣченіе вертикальной части резервуара одина­ ково съ сѣченіемъ боковой трубки, то выходъ воздуха внизу будетъ происходить со скоростью ѵ.і Наконецъ , если снизу къ резервуару примыкаетъ другая боковая трубка того же самаго сѣченія, въ которой воздухъ вновь согрѣвается до наружной температуры, то скорость воздуха будетъ, как ъ при входѣ, так ъ и при выходѣ, равна ѵ^^. Слѣдующая таблица заключаетъ въ себѣ значенія фактора подко­