Зодчий 1876 год

29 теля, авторъ этюда решается , тЬмъ не ыен'Ье, въ интересах ъ науки , указат ь на довольн о существенны е промахи , сделанны е Мореномъ при изложен] и Teopin движешя воздуха въ трубахъ . Достойно удивлен1я , что столь грубая ошибка могла бит ь сделана такимъ иочтенным ъ ученымъ , какъ Моренъ , и что въ большин ­ ств е случаев ъ эта ошибка остаетс я до сихъ поръ незамеченно ю и повторяетс я почти вездЬ , гд'Ь дЬло идетъ о движен1и воздух а въ трубахъ , ироисходящем ъ вследств1 е n a r p i Ba nni его . Теор1я этог о движешя , изложенна я у Морена съ простото ю и изяществомъ , свойственным и вообще французским ъ авторамъ , въ коротких ъ словахъ представитс я въ нижеслЬдующем ъ вид* . t Движете воздуха въ какомъ либо каналп определяется раз- юностью давленгй, которыя дпйствуютъ на конечныя (?) епче- ангя этого ьанала-» (Morin. Etudes, v. I , p. 159) . Это и есть тотъ основной прйнципъ , на котором ъ Моренъ построил ъ свою Teopiro. ЗатЬмъ уравпен1е для определен1 я скоро ­ сти , которо е имЬетъ главнымъ образомъ въ виду дать эта теор1я , получитс я очень легко . Назовемъ чрезъ р, ^, t давлен1е , отнесенно е къ единицЬ плоп1,ади, вЬсъ куб. единицы и температур у наружпаг о воздуха ; Рь ^„ t —соотвЬтствующ1я величины для воздуха въ каналЬ ; я, скорост ь движен1я воздуха , имЬющаг о температур у t/, Л,Е —плотцадь сЬчен1я и высот у канала ; i i вЬсъ воздуха , проходящаг о въ единицу времени чрезъ какое либо сЬчеше трубы со скорость ю и, и при температур * t. д = 32,2 Ф. , а г = 0,003 6 ' • Уравнен1е движен1я - составляетс я обыкновенн о слЬдующим ъ образомъ.—Говорятъ : разност ь давлен! й Р — производит ъ въ секунду работ у ( Р— Pt ) Ut. Запасъ живой силы, cooтвЬтcтвyющi й этой работЬ , будет ъ ^ и,- —и, слЬдовательно , можно написат ь *) L, ' L. ^и,'=А{Р-Р,]и, или и, = А (Р-РО (А)| уравнеше , которо е даетъ зависимост ь между гг, и Р , и выражает ъ законъ разсматриваемаг о движешя . Въ этомъ уравнен1и L, — А и, А, И потому его можно написат ь въ такомъ видЬ Р—Р, (1) ДалЬе . Разност ь давлен1й Р —Р, замЬняют ъ разностью вЬса двухъ столбов ъ воздуха , имЬющих ъ температур у t и t^, высот у же и сЬчен1е , равныя высотЬ Н и сЬчегаю Л даннаг о канала , т . е. А (Р-Р,) = А ( д - д ,) Н ПослЬ этог о уравнеп1е (1) приметъ видъ к,^ = 2 .0Г Н (2 ) Но вЬсъ куб . единицы воздух а при температур ь t, и давлен1и Pi выражаетс я формулою ^1— l+ai, Р котора я есть не что иное , какъ математическо е выражен1е извЬст - ныхъ законов ъ Мар1отт а и Гей-Люссака . Въ ней Д,, есть вЬсъ куб . единицы при температур * равной нулю и при давлеши Р ; а—коэффищент ъ расширени я воздуха . Обыкновенн о припимаютъ , что для вс*х ъ случаевъ , как1'е встр*чаютс я въ практик * венти - р ляц1и, можно полояшт ь У =1 . Это предположен1е , упропщя значи­ тельно разсчетъ , приводит ъ къ погр*шиост и совс *л1ъ неощути ­ тельной . Всл*дств] е этог о получаютъ : д ' - ^ 1+at Подставля я эти величины въ формулу (2), . получают ъ трет1й видъ уравнен1я для опред*лен1я скорост и (3) Прежде ч*мъ идти дал*е , авторъ обращает ъ внимаше читател я въ особенност и на то обстоятельство , что въ формул * (1) для Р , и д, молшо найти безчисленно е множеств о такихъ возможных ъ .значенШ, при которых ъ скорост ь будет ъ оставатьс я неизм*нною .

Скорость , опредЬленна я по одной какой либо изъ трехъ дан­ ныхъ форму.т1ъ, называетс я теоретической . Она, конечно , всегда болЬе той , какая дЬйствительн о будетъ существоват ь въ каналЬ , находяп1,емся въ такихъ же точно услов1яхъ, какъ и разсматривае - мый. Происходит ъ это , какъ извЬстно , оттого , что въ дЬйстви - тельност и всегда встр'Ьчаются , такъ называемый , вредныя сопроти - влен1я движешю , которыя не приняты въ разсчет ъ при составле - н1и основног о уравнен1я движения . Автор ъ считает ъ лишнимъ излагат ь здЬсь , какимъ образом ъ составитс я это уравнен1е , если принимат ь во внимание и упомянуты я выше сопротивлен1я . Онъ скажет ъ только , что въ этомъ послЬднем ъ случа * скорост ь м, выразитс я Д—Д| а (t, — t) «,> = 2f, Н пли = 2д -ЩЦ:^^ Н j г д * R — численный коэф(1)иц1ен'тъ , опред*ляемы й пзъ опит а и 1 пзм*няющ1йся , конечно , смотря по роду вредных ъ сопротивлен1й . Окончательны я же виражен{ я для скорост и будут ъ п = , / ^2<7Я Д-Д , ^ " ( ^ - 0 ' К Л д, У м 1-(-аГ Вотъ т * формулы , КЪ которим' ь пригаелъ Моренъ (Etudes т. I, р. 168 ) и MHor ie друг1е , т * формулы , которыя , съ теоретическо й ] точки зр*н]я , считаютс я обыкновенн о совершенн о п*рными *) . I I. — Какъ ни прост а и ясна , съ перваг о взгляда , казкстся \ только что изложенна я теор1я , однако , по впимательном ъ разсмо - тр*ши , оказывается , что въ корн * ея кроетс я довольн о грубая ошибка . Въ этомъ легко уб'Ьдитьс я самыми простыми доводами . Прежде всег о авторъ докажетъ , что теор1я эта приводит ъ къ нелЬнымъ выводамъ . 1. Пусть данный вертикальны й каналъ будетъ соединен ъ съ горизонтальнымъ , имЬющим ъ какую угодн о длину . Пусть попереч - ныя с*чен1я, обоихъ будутъ одинаковы . Пусть воздухъ , проход я весь горизонтальны й каналъ , сохраняет ъ температур у t парулшую и только у основан1я вертикальпаг о канала вдруг ъ нагрЬваетс я до Л, и эту температур у сохраняет ъ по всей длин'Ь этог о посл'Ьд - няго . И уравнен1е двил{ен1я , и скорост ь въ вертикальиом ъ канал * выводятс я всегда такъ , какъ было объяснен о въ начал* настояща ­ го этюда . Для опред'Ьлен1 я же скорост и въ горизонтальном ъ каналЬ , говорятъ : вслЬдств1е непрерывност и двил;ен1я , чрезъ всяко е сЬчеше , взято е пъ какомъ угодн о изъ разсматриваемых ъ двухъ каналовъ , въ единицу врезгени проходит ъ одинаковы й в'Ьсъ воз ­ духа . 11оложен1е это , по своей безспорност и и ясности , им'Ьетъ достоинств о акс1омы. Называ я чрезъ и скорост ь въ горизонталь ­ номъ каналЬ , найдемъ : АщА, = ^Аи илп и,д, =;= мд или ^ = J^^t' l+at 1+at, Дг такъ ' какъ всЬ величины , уравнен1е , изъ котораг о найдется-:- ^ входящ1я въ него , извЬстны . Но очевидно , что для опредЬлеп1 я ^ о р о с т и и, молшо при- м'Ьнить тЬ-же самыя разсуждешя , на которых^^чосповывалс я выводъ скорости г^. Можно , сказать : движен1е воздум х въ горизонталь ­ номъ каналЬ есть результат ъ разност и давлешй \ испытываемых ъ конечными с*чен1ями этог о канала . Против ъ э\ого положешя р*шительн о ничег о возразит ь нельзя . *) Эти же самыя формулы пом *п1 .епы: въ <Па .мятпо1 кпижкт* Недзял' ковскаго ( § 399 стр . 944) ; у Флавицкаго—«Вентиляция и отоплеп1е (стр . 79) . Вообще изложенная теор1я прини^гается во всЬхъ изв'Ьстныхъ авт01 )у (шчипе- п]яхъ и статьяхъ по кептиляпш. Выражоп1е для теоретидеской скорасти воздуха въ труб-Ь, какое даетъ эта теор1я, молено найти въ слФ.дуюп^ихъ книгахъ: Die VVarme-lMeBskunts -von С. ЗсЫцг Stntt 1858 (S 76) .— Die Hei - zung und Ventilation etc. von C. Scliinz. Stnt tg. 1868. (S 20).— Allgmeine Ban-Constructions-Lehervon Ereymunn, Stuttg. 1863 , ГВ. IV , § 17. s. 69) .— Устройство печей и т. д. Лянга, переводъ Н. Освальда. liieBb. 1872 ( стр . 27).— Теорет. основ, печного искусства. .Св1язева Спб. 1867 ( стр . 61) .— У Морена въ Manuel du chauf. et de la venti.l 1868 (p. 40) таже формула, ТОЛЬКО въ н-Ьсколько другомъ ВИД 'Ь. Тоже у Дегепа въ Ventilation und Heizun 1869 (S 69) , написанномъ no Морепу. У этого же автора въ Der Ban der Кгап- kenhauser. 1862 , въ выпоск'Ь къ стр . 24 , приведена пел*ная, несог-тсная ни съ какою Teopiei формула. У н'Ькоторыхъ дается для скорости эмпири­ ческая формула, по теор1я допускается, такъ у Morloka' въ Die Hei/.ung durch Zimmerofeu 1870, S 10 . У Н'Ькоторыхъ л:с неп])иводится никакой формулы, такъ у Joly въ Tr a i te pratique du chauf. etc. 0 книгЬ Соболыци- кова «Что нужно д'Ьлать) и т. д. , какъ не им 'Ьюп1 ,ей брлыпихъ л,остоипствъ, не стоитъ упоминать.

*) Сл-Ьдуетъ помнить, что при этомъ преднола гается разность давлен1А постоянною по псей высот* канала, что справедливо только для невысо- кихъ трубъ. Бъ противномъ случа'Ь уравиен1е составляется иначе и ско­ рость выражается логапиемической функц1ей отъ давлен1й. Прим. авт.