Железобетонные арочные мосты

лишь небольшой величины, в то время как на середине высоты шарнирного камня они равны нулю. По данным Крюгера и Мёрша1, эти растягивающие напряжения рас пре;�.елены по всей плоскости С11Мметрии. Небольшие растягивающие напряжения, по l{ребицу, не могут, таким образом, рассматриваться в качестве причины разрушения; причину разрушения, согласно общей теории Понселе, Сан-Венана и Грасгофа, следует искать в переходе деформаций растяжения за наибольшие возможные для них значения. Опасность разрушения на каждой из У-линий является наИбольшей по биссектрисе шарнира. На каждой из этих линий деформации поперечного растяжения достигают наибольших значений в тех местах или вблизи тех мест, где напряжения а1 в направ лении Т переходят от сжатия к растяжению, где в свою очередь деформации попереч ного растяжения е1 могут с достаточным приближением быть приняты зависящими от одних лишь напряжений продольного сжатия. Ели через ет обозначить значение

р

_J ____ _

Фиг. 152.

Фиг. 153.

деформаций поперечного растяжения, соответствующих моменту разрушения, то будем а иметь вт= i, где am должно быть весьма бл'изким к абсолютному значению напряже ния в направлении S в рассматриваемой точке. Приняв обозначения Кребица (фиг. 153), получим следующее выражение для наи больших сжимающих напряжений по поверхности касания, исходя из формулы Герца: V P R-r О"0 = 0,423 ·ь- · Е · Rr ' Г.J.е коэфициент Пуассона принят равным 10/3, а модуль упругости Е одинаковым J..1я обоих ш1рнирных камней. Ширина площадки ](асания � в зависимости от величины напряжения на сжатие определяется формулой:

... 4Р Q -- --- - тс

Ь"0 •

1 сВ. u. Е.», 1924, стр. 156 и далее.

2(9