Убежища гражданской обороны. Конструкции и расчет

ному возрастанию машинного времени. Для таких слу ­ чаев предусмотрена замена сеточной подобласти А а од ­ ной крупной твердой ячейкой, впаянной в лагранжеву сетку. Контур й этой ячейки идеально жесткий, причем его отдельные участки могут обладать конечной (изгиб ­ ной) жесткостью. Движение тела, окаймленного большим числом ячеек среды, определяют с учетом моментных эффектов, при ­ чем на замкнутой подвижной границе й соблюдаются условия совместности скоростей — проскальзывания вдоль й и между ячейками среды запрещены. Если по ­ лучаемые в расчете компоненты тензора напряжений в ячейках, окаймляющих тело, ассоциировать с его по ­ верхностью, то концентрацию напряжений следует счи ­ тать соответствующей закруглению углов с радиусом около полушага сетки. Смещение границы й определя ­ ют решением уравнений движения тела с удельными мас ­ сой М и центральным моментом инерции J, относительно оси, коллинеарной х 3 , M^dVt/di^jatjdQj (і,/=1,2); (13.8) Q J T dtf /dt = § (ац lj — (jji l^dQi (i = 1, j = 2, 1 = 1,2), a (13.9) где Vi и dQi — соответственно компоненты вектора скорости центра массы и вектора элементарной поверхности, направленного по внеш ­ ней нормали к й; <р' — угловая скорость тела. Плечиэлементарных сил взаимодействия среды с телом определяются как разности меж ­ ду эйлеровыми координатами точек на £1 и центра массы = == X ; (s) — Интегралы в (13.8) и (13.9) представляют собой про ­ екции главного вектора сил взаимодействия на осн Хі и момент это ­ го вектора относительно центральной оси тела. Конечно-разностная аппроксимация уравнений движе ­ ния тела выполнена по формулам для многоугольной ячейки (с числом узлов N), причем эйлеровы координа ­ ты Х^ узлов сетки на й определяются геометрическими соотношениями

= и ± + T (S) COS (₽ (S> — ф) — U (S) Sin (OLj, -J- ф); X 2 S) = и г + A sin ^ “ * P) — M

где /•=/(₽) — уравнение й при /=0 в полярных координатах (поло ­ жительное направление угла вращения ф принято по часовой стрел- 557