Убежища гражданской обороны. Конструкции и расчет

зависимых переменных Эйлера — тензоров напряжений и скоростей деформаций. Особенностью схемы является нулевая погрешность аппроксимации при интегрирова ­ нии всех уравнений неразрывности [126]. Аппроксимационные формулы для частных производ ­ ных по пространственным координатам х, у [99, 126] по ­ лучены на основе теорем о среднем и Грина, которые приводят к следующим исходным выражениям для не ­ которых точек в области R с замкнутым контуром Q df Г С df С £ — — = (V) fdy/(\) xdy, — — = — (J) fdx/(\) xdy . ox J J Oy J J £2 Я £2 £2 Пусть 1? является 2Ѵ-угольной ячейкой на произволь ­ ной сетке, где і = 1, 2, 3, ..., N — номера узлов контура ячейки при его обходе против часовой стрелки. Если до ­ определить значения функций на й между узлами, ис ­ пользуя какую-либо интерполяцию, можно получить фор ­ мулы, представляющие соответствующие аппроксимации производных. При линейной интерполяции получают так называемую естественную аппроксимацию N t (fi+i + А) ( уі +1 — у А Д/ 2=1 . Дх л ’ ( * 2+1 +х і ')(Уі+і — Уі) 1=1 л/ - У (fi+1 + fi) ( * 2+1 — Хі) Д/ _______ 2=1 _______________________ Ду N У ( х і+1 * Ь Хі) (У і + і Уі) 2=1 Д ля четырехугольного элемента площадью А с узла ­ ми і= 1, 2, 3, 4 При изучении дифракции волн в среде вокруг же ­ сткого тела выделяют подобласть А о , покрытую сеткой с мелким шагом. При этом вычисляют также парамет ­ ры волнового поля в Л о . При расчетах дифракции волн вокруг тела с высокой жесткостью, покрытого густой сеткой, шаг счета, предписываемый константами тела, оказывается весьма малым, что приводит к существен ­ 556 Д//Дх = 1 /2 Ц/ 2 — / 4 ) (у 3 — у]) — (/ 3 — f t ) (у 3 — у 4 )]/Л; М&У =-1 /2 [tf a - f 4 ) (х 3 - х 4 ) - (/з - f t ) (х а - х 4 )] /А.