Основные элементарные расчеты в гражданских сооружениях

DE — P t . В з я в полюс О и проводя лучи , обо з н а чим их по с л е до в а - т е л ь но цифрами O A — 1 , O B — 2 , О С — 3 и O D — 4 , ч т о бы в силу про т и в оположных отложений не у т е р я т ь из вида их д ей с т вит е л ь ной по с л е до в а т е л ь но с т и . З а т ем с т роим на з а д а нном ч е р т еже в ере вочный мно г о у г ол ь ник , проводя в нем параллельные К К х — л у ч у 1 , К х К г — л у ч у 2 и т . д. в о б о з н а ч е н н ом ране е порядке ; продолжа ем крайние л у ч и до в з аимной в с тречи и получ а ем т о ч к у M для определения м е с т а ра в нод ейс т в ующей . Величину ее берем из мно г о у г о л ь ник а сил, к а к ра с с т ояние между на ч альной е го т о ч к ой А и последней Е ; по с кол ь к у последняя т о ч к а получила с ь ниже т о ч к и А, ра в нод ей с т в у - юща я о к а з ы в а е т с я напра вленной вниз . Разложение силы на параллельные. Из способа сложения пара лл е л ь ных сил ле г ко выводим и способ р а з ложе ния данной силы на д в е параллельные . Пу с т ь силу Р (рис. 7 7 ) т р е б у е т с я р а з л ожи т ь на д в е параллельные ей силы, положение к о т о р ы х д а но в виде д в у х прямых , параллельных У?; н ужно с л е до в а т е л ь но , опре д е лит ь величины э т и х сил. Во з ьмем в с т оро н е т о ч к у А и проведем о т н е е силу AB , р а в н ую и параллельную з а д а нной R . З а т е м н аме т им произ вольно полюс О и соединим его с т о ч к ами А и В\ получим крайние лучи мно г о у г ол ь ник а сил—1 и 3 . Т е п е р ь строим в ере в очный мно г оу г оль - ник н а з а д а н н ом черт еже : б ерем к а к ую - ли б о т о ч к у К , н а направлении одной с о с т а в л яюще й и проводим прямую, паралл е л ьную л у ч у 1 - му . Т а к к а к крайние лучи в ере в очно г о мно г оу г ол ь ник а п е р е с е к ают с я на ра в нод ейс т в ующей , а последняя нам дана , т о продолжим пров еденную с т орон у до пересечения с ра в нод ей с т в ующей в т о ч к е М . О т с юд а же проводим прямую МК 2 параллельно лучу 3 - му до пере с ечения с на - правлением второй с о с т а в ляющей . Т а к им о б р а з ом мы получили крайние с тороны в ере вочно г о мно г оу г ольник а ; средняя же е г о с т орон а получит с я т епе р ь прос то соединением т о ч е к К , и К ѵ Наконец , нам о с т а е т с я в многоу гольнике сил прове с ти луч О С параллельно К\ К ѵ и он р а з д е ли т нам з а д а нн ую величину ра в нод ей с т в ующей R на две с о с т а в л яющи х А С и С В. Т а к и м о бр а з ом мы имеем т еперь в о з м ожн о с т ь произ водит ь графиче с ким п у т е м т о с амое сложение и р а з л оже ни е сил , к о т оро е раньше ра с сма трив али почти ис ключит е л ь но с а н а ли т ич е с к ой т о ч к и зрения . Глава 2. Графическое выражение равновесия сил и величины моментов. Т е п е р ь посмотрим, в чем выр а з и т с я при подобных по с тро ения х мно г о у г о л ь ник а сил и в ере в очно г о мно г оу г ольник а ра в но в е сие з а д а н - ны х сил. От но с и т е л ь но мно г о у г ол ь ник а сил мы у ж е з н а ем , ч т о е г о з а мык ающа я с торона , в з я т а я с обра тным напра влением против о с т а л ь ных , д а е т нам ра в нод ей с т в ующую в с е х о с т а л ь ны х сил. Если з амык ающа я с т орон а ра вна н у лю , т . - е . мно г оу г ольник сил полу ч а е т с я з а м к н у т ым с ам собой , т о э т о по к а зыв а е т , ч т о ра в нод ей с т в ующа я д а нных сил ра в н а нулю. Но мы уже з н а ем , ч т о для т е л а э т о не