Основные элементарные расчеты в гражданских сооружениях

точку в направлении той же прямой, по какой действует сила, при чем состояние (покоя или движения) тела от этого не изменяется. Так, точку приложения силы AB можем перенести в С или в другую

точку прямой BD или ее про- должения— без нарушения за- даний. В виду изложенного сло- жение всех сил, действующих на тело в одной его плоскости (рис. 7), может быть произве- дено следующим путем. Взяв какую-либо силу, например, EF, продолжим ее до пересечения с другой силой, например, А'В или с ее продолжением, до точ- ки М. В эту точку можем, со- гласно предыдущему, перенести обе силы EF и ДX, после чего сложим их по правилу парал- лелограмма в одну равнодей-

J

Рис. 7.

ствующую. Затем поступим так же с этой равнодействующей и сле- дующей из заданных сил—и так далее до тех пор, когда все заданные силы сложим в одну. Но этот способ становится, очевидно, неприменимым в тех случаях, когда слагаемые силы параллельны между собой, ибо тогда их направления не пересекаются. Выведем способ сложения сил в этом случае. Пусть P j и Я 2 суть две параллельные силы, приложенные

к одному и тому же телу и под- лежащие сложению (рис. 8). Соеди- ним их точки приложения А и ß прямой и в направлении этой пря- мой приложим в тех же точках две произвольные, равные и противо- положные силы 5 ; мы уже знаем, что не изменяем этим заданного положения вещей. Соединим силы 5 с соседними заданными силами в равнодействующие Р 1 и /? 2 . По- следние, как взаимно наклонные силы, продолжим до взаимного пересечения в О и сюда перенесем обе силы. Проведем через точку О прямую ОС, параллельную задан- ным силам, и разложим силы Р 1

и Р 2 каждую на две: одну равную и параллельную соответствующей силе S, и другую, лежащую на ОС; ясно, что полученные на этой последней прямой силы будут соответственно равны Р 1 и Р ѵ а две Рис. 8.