Убежища гражданской обороны. Конструкции и расчет

волны к каждому (Z -тому) элементу определяли по дан ­ ным решения задачи о точечном взрыве со сферической симметрией, с пересчетом на жесткое полупространство. В момент встречи волны с элементом давление мгно ­ венно возрастало до давления отражения как от жесткой преграды ДР отр ,-, а затем убывало по закону ДР,= — АР 0ТР( (1 — Л/т + ) 3 , причем ti = t — Ы і , а t = Q совме ­ щено с моментом прихода фронта волны к ближайшему узлу і=1. Сброс нагрузок на узлы происходил при раз ­ рушении панелей и покрытия в течение * /зт+ь

Глава 12. ВОЛНЫ СЖАТИЯ В ГРУНТЕ И НАГРУЗКИ НА ЗАГЛУБЛЕННЫЕ СООРУЖЕНИЯ

12.1. Постановка задачи На расстояниях от эпицентра (центра) взрыва, где в воздушной ударной волне давления ДР ф ~0,5 — 1 МПа, наклон а фронта волны сжатия в мягком грунте, инду ­ цируемой воздушной ударной волной, достаточно мал: a = arctg(a 0 /D $ ) ~ 18 — 24° (см. рис. 12.1, табл. 1.3, 1.5). С ростом ДРф угол а уменьшается и фронт волны сжатия становится почти параллельным поверхности грунта. Пренебрегая наклоном а, приходим к одномерной рас ­ четной схеме системы грунт — сооружение, рис. 12,1, ко­ торую на практике используют и при меньших давлени ­ ях ДРф. Система уравнений в переменных Лагранжа включа ­ ет уравнения волнового движения участков сплошной среды: p o tr = — Р' і іг — ѵ; (12.1) s= — и'; (12.2) 01{Р}=0 г {е} ? (12.3) а также уравнения движения объекта, граничные и на ­ чальные условия. Здесь go — начальная плотность среды; Р — давление, и — смеще ­ ние частиц вдоль координаты Лагранжа х с началом, совмещенным С поверхностью заданного давления: ѵ — массовая скорость; е — де ­ формация среды; Qi, Q 2 — дифференциальные операторы упруговяз ­ кой модели среды ( * )' =