Убежища гражданской обороны. Конструкции и расчет

Здесь константы определяют через компоненты импуль- са с учетом сопряжения к концу фазы дифракции t=x с функциями нагрузки в фазе установившегося обте ­ кания A m = 2S A А т = Ах А /(х А -х)-

'(2M s -xM 0 )/x

(M s M 0 >0)

/ 2ЛД

_ \ _

— , / / M s \2

M s

Мт

— - ----- 2- + ЛІО

— -sgnM o l/

(2.5)

\ г

/

\ x J

V

t

Условие Af s >]' p 2 — 1 означает отсутствие существенного различия в эксцентриситетах аэродинамического Н° и импульса h. ? Для второй фазы в предположении, что числа Рей -j нольдса Re находятся в закритической области, т. е. име -j ет место автомодельность по числу Re, что характерно! для плохообтекаемых тел, нагрузки определяются соот< ношениями (см. п. 2.2):

~ Р скФ f ( Ар ф, 0

( * ₽>!/) a w (Ф. У> М (/));

(2.6)

А = Р скф f ( Др ф. О Р (ф, у) а л (ф, у, м (/)); м о = р скф f ( ар ф > 0 /3 ( ф > г/) “ м ( ф . у . м (О),

где ДРф, Рскф — давление и скоростной иапор на фронте волны; f — функция угасания скоростного напора (см. рис. 1.5) [/(АРф, 0) = 1]; л C w А,м — Функции для аэродинамических коэффициентов, завися ­ щие от обобщенных координат смещаемого волной объекта (<р, у) для чисел Маха M 0 12 с \ѵ (0.0) Ow (0.0, м (/)); x o = 4 “ x ( 1 - s w/( l V))- Из условия непрерывности для А при t=%, і=т ь 40