Справочник архитектора. Том I. Первый полутом

Плоские системы сил

97

Две пары, лежащие в одной плоскости, эквивалентны, если они имеют равные моменты и одинаковое направление вра щения. Пару можно как угодно переносить в ее плоскости и в лю бую плосколъ , параллельную плоскости действия этой пары. Не изменяя действия данной пары на тело, можно изменять величину сил и плеча этой пары, но при условии, чтобы мо мент оставался неизменным. Если несколько пар лежат в параллельных плоскостях, или в одной плоскости, то момент равнодействующей пары равен алгебраической сумме моментов составляющих пар. Равнодействующая с и с т е м ы п а р а л л е л ь н ы х с и л ра вна по величине алгебраической сумме этих сил. Знак этой суммы указывает, в какую сторону направлена равнодействую щая. Координаты точки приложения равнодействующей: 0 ' ЕіР ' где ЕРх и Е Р у — сумма произведений всех сил системы с соот ветствующим знаком на их координаты х и у , а Е р — алгебраи че:кая сумма сил. Если Ï -Px и £ Р у ф 0, а ЕР = 0, точка приложения равно действующей лежит в бесконечности, т. е. система равнодей ствующей силы не имеет, а приводится к паре. Точка приложения равнодействующей параллельных сил— ц е н т р с и с т е м ы данных параллельных сил. Его положе ние зависит только от величин данных сил и их точек прило жения. в) С и л ы п р о и з в о л ь н о н а п р а в л е н н ы е При сложении системы сил, произвольно расположенных на плоскости, пользуются методом Пуансо: приведением системы сил к данному центру. Этот метод основан на том, что данную силу можно переносить параллельно самой себе в любую точку тела, прибавляя при этом лишь некоторую пару. Так, например, при переносе силы из точки А в В появи лась пара сил M — P - A B (лист 12, рис. 10). П е р е н о с я п о с л е д о в а т е л ь н о в с е с и л ы в п р о и з - в о л ь н о в ы б р а н н у ю т о ч к у п л о с к о с т и ( ц е н т р п р и - в е д е н и я ) , м о ж н о в с ю з а д а н н у ю с и с т е м у с и л п р и - 7 Saк. юга. у — . Y —ІЕі а '