Гидротехнические сооружения. Том I

н и е. Как первое приближение, мы рассмотрим в главах V" и VI схему абсолютно жесткого ф у н д а м е н т а, состоящего из рамной конструкции и фундаментной плиты, в и б р и р у ющ е г о на грунте. При этом грунт считается упругим телом, оказывающим упругое сопротивление перемеще ниям как в вертикальном, так и горизонтальном направлениях (упругое оседание и упругий сдвиг). 5. Частоты колебаний, вычисленные согласно схеме четвертого пункта, в случае достаточно жестких конструкций значительно меньше частот колебаний схем, упомянутых в пунктах 1—3. По этому в большинстве случаев можно довольство ваться отдельным рассмотрением колебаний фунда мента-массива на упругом основании (схема 4і и колебаний упругой рамной конструкции на абсо лютно жестком основании (одна из схем 1—2). Если же частоты, полученные при рассмотрении тех и других колебаний, близки друг к другу, то взаим ными влияниями того и другого движения друг на / ѵ ,

3. Следующим приблиокенйем'к решению задачи является объединение двух упомянутых выше схем в схему упругой рамы на7 упругих опорах. Эта

1

Л

Р и с . 270. Схема первая.

схема положена S p i e l k e r - о м в основу рассмот рения колебаний турбогенераторов [Bauingenieur, 11, 1930, H. 41 и 12; 1931, H. 32—34]; подробная разработка и выяснение схемы S p i e l k e r - а при надлежит проф. Е. Л. II и к о л а и (К расчету го ризонтальных колебапий турбофундаментов, сбор пик „Вибрации фундаментов рамного типа", Гос стройиздат, 1933). 1 В случае гидрогенераторов рассмотрение этой схемы является излишним, как будет выяснено в главе X. 4. В приведенных до сих пор схемах не учиты валась вовсе упругость самого основания-грувта, на котором стоит фундамент. Но в случае с ра - в н и т е л ь н о м е д л е н н о в р а щ а ю щ и х с я г и д р а в л и ч е с к и х д в и г а т е л е й э т о т ф а к т о р с л е д у е т п р и н я т ь в о в н им а -

%А< V

г

— )

s

- _ Л

к

/

&

ф

Р и с . 270а. Схема вторая и т. д . :

друга пренебречь уже нельзя, и перед нами ста новится задача о колебаниях упругого фундамента на упругом основании, рассмотренная в главе VII.

II . СВОБОДНЫЕ ГОРИЗОНТАЛЬНЫЕ КОЛЕБАНИЯ АБСОЛЮТНО ЖЕСТКОЙ РАМЫ (ПЛИТЫ) ПРИ УПРУГИХ СТОЙКАХ

инерции их относительно вертикальной о си а проходящей через центр тяжести о; с, и с 2 — жесткости 1 стоек в продольном и поперечном на правлениях. Обозначим далее через х с , у с , <р пере мещения центра тяжести и угол поворота плиты; тогда перемещения вершин плиты, а также реак ции стоек и моменты этих реакций определятся из таблицы (рис. 271). Уравнения движения центра тяжести и уравне ние моментов относительно оси Z, проходящей че рез центр тяжести, дают 2

Пусть M— JJ- — масса плиты вместе с находя щ( мся на ней двигателем 0 о = M р^ — момент

7*4

Мх с = • M'yg = -

(1) (2)

- 4 с , а ; с , • 4с-Мс + 2 с 3 Щ • •h)

- 2 [ 2 6 % + ( V + I f ) с а ] ер + 2 c 2 ( l t — I 2 ) y 0 ,

v p ' V - f =

V Р и с . 271. Абсолютно жесткая шшта при упругих отойках.

(3)

1 Жесткостью стойки мы называем здесь силу > которую нужно приложить к вершине стойки, что бы сообщить этой „точке перемещение, равное единице длины. 2 Точкой обозначаем диференцнрование по вре мени.

1 Работа III ни лыс е р а изложена на русском языке в статье Л. 0 . Л а с н е в с к о г о — Совре менные методы динамического расчета турбофун даментов. „Тепло и Сила", 1931, № 8 (август).