Гидротехнические сооружения. Том II

Коэфициент повышения скорости w {

Наименьшее значение j r получим, когда стенка г о ближе всего к цилиндру, т. е. £ - 0 До " = ѵ і • Vi Д О Тогда • сю. w

дает величину w x в точке і, отнесенную к скоро сти ѵ 0 . Величину а-, можно считать произведением коэфициента продольной скорости а т на коэфи циент поперечной скорости т. е. а 7 = . Коэфициент <*„,— J выражает изменение сре дней величины скорости на пути от F 0 до F h почему он является обратной величиной данного в табл. 27 отношения площадей поперечных сече ний Е, _ f fo Д„ ' центробежных сил, возникающих вследствие кри визны струн текущей воды. Величину а значит и а ; расчетом опреде лить нельзя. Точное определение величины коэфициента повышения скорости возможно только эмпириче ским путем, посредством измерения давлений на геометрически подобных моделях дросселей. Попробуем подойти к вопросу приближенным способом. Тело дросселя в своих сечениях III и IV (рис. 274), самых неблагоприятных в отно шении кавитации, по форме мало отличается от цилиндра. Если бы цилиндр находился внутри неограни ченного с обеих сторон потока с прямолинейным n равномерным течением, то скорость w t в точке і была бы вдвое больше скорости ѵ 0 , т. е. коэфи циент повышения скорости был бы здесь w i = щ ~ Коэфициент поперечной скорости, отнесенный к нормальной плоскости через точку і, был бы равен — — = 2 Коэфициентом же выражается влияние

= 1,

ѵ о

"

ос.

Таким образом действительное значение коэфи циента повышения скорости а { следует искать в бесконечно широкой области от 2 до со. По

1 0 Q1'920,3 OA 0,50,6 Olm 0.9 Отношение &

Рис. 277. Величины коэфи центов а т , \

.

ß j и 'у при различных — . i о этому и невозможна приближенная оценка вели - •• л чины для отношении поперечных сечении -=•, 'О лежащих между единицами и нулем. Приближенное определение а. удается только косвенными путями, при помощи двух величин, а именно, коэфициента поперечной скорости лежащего в пределах от 1 до 2, и известного из размеров поперечного сечения коэфициента про дольной скорости а,п== F 0 ' Поэтому на диаграмме (рис. 277) можно вычер тить а т полностью, тогда как для кривой из вестны лишь две конечные точки, определяемые равенствами: = 1 при /А : F 0 0 и р г = с 2 при F 1 :F 0 = 1. Для получения других данных воспользуемся выводами из упомянутых ранее опытов с моде лями.

так как при бесконечно широком потоке vо = щ и

F, ѵ <> /Т л

•• 1.

Однако в действительности поток ограничен со всех сторон стенками. F л При этом отношение , равное в предыдущем 0 /- случае единице, будет тем меньше, чем ближе стенка к цилиндру. Коэфициент 1 >", До

при этом возрастает.