Гидротехнические сооружения. Том II

Пока эта кривая p t , как показано на рис. 276 лежит выше границы кавитации, до тех пор ка витация возникнуть не может. Если же граница кавитации отсекает большую или меньшую часть от этой теоретической кривой p t , то, аналогично явлениям при обтекании цилиндра (рис. 273), будет иметь место более или менее сильное со стояние кавитации. Зависимость между понижением давления Д р { и величиной ' = 4 где ѵ а — средняя скорость в сечении F 0 , выра жается равенством: 4 - bpi=p n -pi=h- г§

в водоспусках чаще всего имеем большие скорости воды и сравнительно низкие давления, так что ве личина ). обычно го раздо меньше 2. По этому в сечениях, су женных вследствие наличия затворного механизма, приходит ся считаться с кави тацией. Это относится пре имущественно к дрос селям, поставленным недалеко от конца трубы, сохраняющей постоянный диаметр до выхода воды из нее (рис. 276). Особенно же сильна кавитация в случае, если выпускная труба выходит не наружу, а в галлерею, лишен ную подвода воздуха, так как в этом слу чае полное давление понижается на вели чину разрежения в расширенном месте. Вовсе свободными от кавитации можно считать лишь такие водоспускные дроссе ли, которые располо жены на участках очень высокого дав ления или для кото рых предусмотрены специальные меры против кавитации. Наибольшее пони

Разрез по 1-1

Разрез

по Р-Н

Разрез

по ш-ш

ы 7, J - - 4 ют[ 1 1 —

Область отста вания

*

+ £ 2 -

Разрез

по

/ ѵ -і ѵ

Рис. 276. Кривые р и р і • 1—кривая энергии; S—кривая потерь напора на трение; 3—Р = 0 при ныпуске волы наружу; 4— ось трубы /атмосферное давление); 5—кривая среднего да вления; в— кривая р. давления во внутренней струйке; S— граница кавитации; 9 абсолютный нуль давления; 10 —давление пара.

жение давления по лучается гам, где струи имеют наибольшую кривизну, а именно на поверхностях затвора (точка / на рис. '274и 276). Неизвестной является величина понижения давления Р р ц = р 0 — р, при нормальном течении, Рис. 274. Отставание струй йоды у частей дросселя с большой крнпизной

Новый коэфициент понижения скорости

Ро—Рі <1

)і =

относится к точке /, почему имеет указатель / в отличие от рассмотренного выше отношения давлений Ро — Рр <1 Коэфициенты Х г и л переходят один в другой, начиная с того момента, когда теоретическая кри вая Pj проходит ниже границы кавитации, так как pi = p D . Затем по Бернулли имеем зависимость т-2 ѵ , - - ро - рі = (а откуда X, - а 1.

і І Ш А

i H

A

>j '•",",a

;

Рис. 275. Явление кавитации у частей дросселя, имеющих большую кривизну (опыты с моделями)

свободном от кавитации, или низшая точка кри вой Р[, которая имеет решающее значение для суждения об опасности кавитации.