Зодчий 1913 год

І 931 го.дъ Хиі годъиздані.я

3 Февр.адя Го 5.

ЗОЦЧІИ .

ЖУРЪНАЛРХЙТЙЕШиХРУНДЫОЖЕСТВЕННО-ТЕХНИЧЕСКІЙ ,

ОРГАНЪ ЖЖПЕРАТОРСКІГО СПБ. ОБЩЕСТВА АРХИТЕКТОРОВЪ.

П р о б л е ма в е н т и л я ц і.и

Подъ такимъ названіемъ въ „2еіІі8с1ііі(1 йез Ѵегеіпез (Іенізсііег Іпёѳпіеиге" (номеръ 9 ноября 1912 г.) по- мѣщенъ докладъ, сдѣлапный инжеиеромъ Бепеске въ ВгаипзсІі^іуеіёізсЬег Вегігкзѵегеіп^ѣ. Докладъ представляетъ интересъ ясностью и нѣкото- рой иовизной освѣщеняі теоретическихъ его основаній, а таіше нѣкоторыми ирактическими выводами. Докладчикъ иользовался демонстративнымъ аипара- томъ проф. КескпаееГя, нозволяющимъ наглядно прослѣ- дить измѣненяі соотношенііі давленііі воздуха внутри и внѣ отаиливаемаго иомѣщенія, въ зависимости отъ рас- иоложенія вентиляціонныхъ отверстііі, стенеии пористости стѣнъ и другихъ условій. Дальнѣіішія разсужденія, ири- веденныя докладчикомъ въ объяснеиіе оиытовъ съ этіімъ аппаратомъ, имѣютъ общее зиаченіе для всякаго отаііли- ваемаго помѣщенія. Въ отапливаемомъ иомѣщеніи, огражденномъ непрони- цаемыми стѣнками и сообщающемся съ наружнымъ возду- хомъ посредствомъ единственнаго вентиляціоннаго от- верстія а, взятаго на любоіі высогЬ боковой стЬнкн, наблюдается слѣдуюіцее: въ плоскости а, ііроходящей черезъ горизоитальную ось вентиляціоннаго отверстія (фиг. 1), устанавливается, какъ снаружи, такъ и внутри ііомѣщенія, одинаковое давленіе воздуха р^^; вверхъ отъ 9Т0Й іілоскости давленіе, какъ внутреннее, такъ и внѣш- не,е уменьшается, вяизъ отъ нея, наоборогь, увеличи- вается, однако, и въ томъ, и въ другомъ случаѣ, въ различііоіі степени. Такъ какъ теплын воздухъ помѣще-

ніе давленія внутри помѣщенія, возрастающее съ удалѳ" ніемъ отъ пг; ниже ея, наиротивъ, превышеніе давле- нія снаружи, возрастаіощее тоже проиорціонально раз- стоянію отъ пз (фиг. 2). Для оиредѣленія величинъ этихъ превышеиій давле- нія, въ зависимости огь высоты и плотностей воздуха Та и 7 і , служитъ линейная зависимость: йо=йо (Та — Ті ) ' почему измѣиенеі превышеній давленія для различііыхъ высотъ, или, что то же самое, для различныхъ раз- стояній отъ пг, можетъ быть графически представлено фиг. 2. При двухъ одинаковыхъ и симметричныхъ отверстіяхъ вни.зу н вверху боковой стѣнки, изъ которыхъ открыто лишь одно, положимъ нижнее, нейтральная илоскость займетъ ноложеніе пз, нроходящее черезъ горизоиталь- ную ось нилсняго отверстія а, и распредѣленіе давленій обозначится, какъ на фиг. н; въ уровнѣ верхняго от- верстія й будетъ нревышеніе давленія й^, отвѣчаіощее полной высотѣ Іі, равноіі разстоянііо между горизон- тальными осями обоихъ отверстій: 6^0 = й (Та - если Т (7 и Ті — вѣса одного кубическаго сантиметра воз- духа при наруясной и внутренней температурѣ. Но условія тотчасъ измѣнятся, какъ только будетъ открыто верхнее отверстіе Ь: нѣкоторое количество воздуха вытѣсніітся черезъ него въ силу превышенія внутренняго давленія въ верхней части номѣщенія, причемъ величина этогО давленія начнетъ падать внлоть до нѣкотораго меныпаго значенія; въ уровнѣ же нижняго отверстія образуется превышеніе внѣшняго давленія, и воздухъ начнетъ вхо- дить внутрь помѣщенія; затѣмъ количество вытѣсняемаго воздуха будетъ постепенно надать, а входящаго—возра- стать, паралельно съ паденіемъ давленія внутри у по- толка и- возрастаніемъ его снарулси въ уровнѣ пола, пока эти давленія не станутъ равны по величинѣ (фиг. 4). Нейтральная плоскость пз начнетъ перемѣщаться вверхъ и въ послѣдующемъ положеніи установившагося движенія раздѣлитъ" поиоламъ высоту Н, т. е. заііметъ, вообще говоря, положеніе, при которомъ вся движущая высота 1і (фиг. 3) будегь раздѣлена такъ, что количѳ.-

нія лѳгче нарузкнаго, то измѣненеі плотности его вну- три помѣщеняі будетъ меньше, чѣмъ снаружи; поэтому давленіе воздуха внутри у самаго иотолка будетъ больше, а у пола, наоборотъ, меныие, чѣмъ давленіе воздуха, взятоѳ въ тѣхъ же уровняхъ снаружи иомѣщеняі (фиг. 1). Такимъ образомъ, въ плоскости а давленія равны и противоположны: тутъ лелситъ какъ бы нейтральная плоскость пз; выше этой плоскости является превышѳ-

Л