Убежища гражданской обороны. Конструкции и расчет

Можно уточнить значение давления Р на объект в за ­ висимости от числа Маха потока и коэффициентов С Р , получаемых при малых числах М. Используя разложе ­ ние по малым степеням М 2 , имеем = 1 + Ml С р + -j- Mt С 2 + (2 - у) Ml Ср +... и, вводя коэффициент давления С Р = (Р — Р х ) /Р С ка> — = Ср(1 + е Р ), для сжимаемой среды, учитывая, что Роо/Рс К оо = 2/(уЛ11), запишем формулу для поправки на сжимаемость е₽ 6 + м « Ср + ( 2 -V (3 ~ 2?) м ~ х Поправки для коэффициентов C w , С а , С № можно по ­ лучить, интегрируя (суммируя) давления на поверхности Q объекта. Например, для Cw имеем С®' = О "Ь 8 ®') ’ 8™,== — 4 — С8 Р С р cosd£2, (2-П) J й где Ч'х — углы, образуемые нормалями к поверхности с осью X, — функции координат х Р Учитывая громоздкость данной процедуры, на практике также используют продувки моделей в трансзвуковых аэродинамических трубах. На рис. 2.9 приведены поправ ­ ки на сжимаемость (полученные при участии В. И. Ти ­ мохина и А. И. Олехвера) для параллелепипедов по схеме рис. 2.6 в зависимости от числа Маха М и угла ф (^ о ,/]Л?=О,156) a w ~ 1 + е яг = C v fc wi а А = 1 4- е л = С А /С А , “ м = 1 + е м = С м/ С М ’ где коэффициенты, помеченные чертой, измерены в тех же опытах при М=0,3. Далее рассмотрим методику определения импульса фазы дифракции в ударной волне на модели. Из (2.8) Для глубоких ударных волн (т<т+, т.е. влияние т + не ­ существенно), учитывая зависимости (1.20) — (1.23) 4-337 49 X С Р Ц-. ., j «s -j- МІ С р .