Убежища гражданской обороны. Конструкции и расчет

-і.зздр;

(Л^<3)

d =

— 5,6 + о,бЗДРф

(з<ДРф<10),

/ = 6,4ДРф, '=0,725ДРф. Для умеренно сильных ударных волн, которые часто встречаются на практике, ударный переход можно рас ­ сматривать как изэнтропический процесс, т. е. заменить ударную волну переходом к соответствующей простой волне (принимая постоянный инвариант Римана Sp). Для волны, распространяющейся по невозмущенному газу с ѵ 0 =0: S p = v/2 - С г /( ? - 1) =- С о /( ? - 1), (1-34) откуда f = 2(C r — С 0 )/(ѵ — 1). (1.35) При распространении простой волны ее форма иска ­ жается, а параметры изменяются со временем. Если, од ­ нако, рассматривать точку, фиксированную в простран ­ стве, то в ней параметры газа связаны соотношениями (1.28), (1.30), (1.34), которые содержат четыре перемен ­ ных Р, ѵ, р, С г . Задав одну из них, можно вычислить остальные. Для точки в пространстве зададим функцию Р(1)=АР-\-Р 0 . Тогда остальные параметры в данной точке будут определены также в функции времени, ха ­ рактеризуя состояние среды по мере прохождения вол ­ ны. Приближенные формулы для скоростного напора Р ск и числа Маха М в волне (как на фронте, так и за фрон ­ том) имеют вид (1.36) р ск ( 0 = -^- р о ^м 2( 0 ; \ т ’ о / J При их использовании длительности фазы сжатия удар ­ ной волны и положительной фазы скоростного напора будут совпадать. Для приближенных расчетов часто применяют фор ­ мулу, в которой импульс / берется согласно выражению (1-3), ДР(/) = ДРф(1 -t/x+Y 1 , п = — 1 (1.38) или линейную зависимость [15] ДР (/) = ДРф (1 (/ т э ф) > (1.39) 18 (1-37) Сг у — 1 L