Убежища гражданской обороны. Конструкции и расчет

При давлениях ДРф<10 МПа для воздуха у==І,4 и формулы (1.15) — (1.19) преобразуются к виду * ф = т с о лр ^/" 1+ ѵ ар * ; (L20) р Ф= е о1Л 1 + т др ф ; (L21) Рф = Р 0 ( 6АР ф + 7 )7( АР ф + 7 ) ; (L22) (і.24> Давление нормального отражения ДЛ>т Р зависит от давления ДРф. Формула для коэффициента отражения имеет вид * ОтР = ^отр/^Ф = [ 4 Ѵ + (ЗУ - 1) др;]/[2у + (?-!) др;]. (1.25) Для воздуха при у =1,4 К отР=( 14 + 8АР ф)/( 7 + АР ф) и предельное значение Лот Р =8. Для больших давлений эффективное значение у=1,2. Число Маха на фронте волны Мф определяют по формуле (С ф — скорость звука на фронте ударной волны) Д1ф = ІІ ф/^ф (1-26) Адиабатические процессы, происходящие во «фронте» ударной волны, неизэнтропичны. Во фронте волны эн ­ тропия S возрастает, в связи с чем температура при ударном сжатии ниже, чем при изэнтропическом. За фронтом волны процесс можно рассматривать как из ­ энтропический. Как известно, термодинамическое равно ­ весие среды определяется только двумя независимыми параметрами из числа р, Р, Т, S и т. д. Поэтому уравне ­ ние состояния обычно дает связь между тремя величина ­ ми, например Р — Р (р, S) или Р — Р (р, Т). Из первого закона термодинамики для газа с посто ­ янными теплоемкостями при неизэнтропических процес ­ сах уравнение состояния имеет вид Р/Р а = (p/Po) V exp((S-S o )/C c ). (1.27) Поэтому при dSldt=§ получаем зависимость Р=Р (р), 15 р скФ=т Ар Ф Ар ;/( др ;+ 7 )^ ( L23 > т ф = т 0 (і+др;)(др;+7)/(блр; + 7).