Проектирование энергоэкономичных и энергоактивных гражданских зданий

Так как для воздуха коэффициент температуропроводности а=кср достаточно мал, то кондуктивный член в уравнении (2.59) можно учитывать только в той области, где | ѵ ] «0. В остальной области течения можно считать, что теплоперенос имеет, в основ ном, конвективный характер, т. е. температура сохраняется вдоль линий тока. Так как воздух вытекает из двух точечных источни ков, температура которых считается постоянной, то вся область течения разбивается на две подобласти вокруг каждого источни ка. Температура воздуха, вытекающего из источника, остается почти постоянной во всей подобласти, окружающей данный ис точник. Вдоль границы этих двух подобластей имеем скачок темпера туры, фактически вдоль этой границы возникает пограничный слой поперечного кондуктивного теплопереноса. Толщина этого слоя имеет порядок а/ 1 ѵ | . Рассмотрим чердак с длиной а о = ЗО м, высотой h 0 — 2 м, ши риной Ь о =12 м. Пусть расход вытекающего теплого воздуха W 7 2=2000 м 3 / ч , температура его і 2 = 20°С. Для холодного посту пающего воздуха W\ = 500 м 3 /ч, h= — 40°С. Тогда для выходя щего воздуха 1Г 3 — -(ІГі 4-UZ 2 )= — 2500 м 3 /ч, (2.60) температура его *3=( Л + ^ 2 )/( W. + 1Г 2 ) = 8 °C. (2.61) Берем источники и сток посередине соответствующих сторон прямоугольника, т. е. а.і = 0, hi=h 3 =h 0 /2 — \ м, а 2 =а 0 /2=15 м, а 3 = а 0 — 30 м. • Введем безразмерные переменные: х=Л/(2Л 0 ), у=а/(2Л 0 ), (2.62) т= =а о /(М0=0,25, р 2 =0,5+0,25іт, n = — Ѳ'"Ч0) / (Ѳ' (0) -6); Ѳі — функция Якоби; Im [f (z)]=s(x, у) — функция тока. Скорость ѵ(х)=Г(х); f (z)=^ W t [sin 2nz/(cos 2лр/ — cos 2лх) — t — 4 2 Я 1 " 1 s in лх cos 2л[у (1 — m — 1 Найдем точку, где u(z)=0. В ней начинается граница раздела 135 тогда f(z) = — in (cos 2л₽, — cos 2nz) + 4 ^^ 2/n cos 2/nnzX I Xcos 2mnp,/(m(l — q m ))]WJ (2л); здесь ?=exp( — лт),