Гидротехнические сооружения. Том I

После построения кривой свободной поверхности q проверяем полученные скорости ѵ т а х = ——, не «mi n превышают ли они предельных скоростей для дан ного типа одежды. При превышении этих скоростей рекомендуется или пзмешпь одежду лотка, или уменьшить уклон. б) Выходнаяиліі конечная чисть быстротока. При расчете конечной части быстротока обычно при ходится уменьшая несколько уклон лотка, ио не доводя его все-же до i < i k , дабы не получить прыжка, сбрасывать воду при -помощи консолей (Гизельдоп —1 вар.), трамплина (Гизельдон II вар.) или непосредственно в реку. Этот случай обычио имеем на сбросах при гидростанциях с большим уклоном местности и при отсутствии нижнего по логого участка. При необходимости же погасить в копце энергию воды приходится прибегать в нижней части к уклонам i < i k P (обычио этот случай имеет место при быстротоках на пррнгацио ных каналах), а чтобы не получить отогнанного прыжка, который при таком переходе должен обязательно возникнуть, делают водобойные колодцы нлн стенки. Наличие отогнанного пли затопленного прыжка обычно определяется, зная глубину равномерного режима в отводящем участке h 0 , из зависимостей

Случай с) обычио пмеем при щитовых отверстиях Б головной части, открытых на высоту, меньшую чем h 0 иа последующем за ними участке, а также при переменах лотка с большего уклона на мень ший.

^777777777777777777777777^777^7777777777. !>!l Р и с . 318. Кривые поверхпости ііеравпомерного течешія при

Как для Ь) так и для с) глубины h h 0 асимпто тически приблшкаются к глубине равномерного течения или практически делаются ей равные. Этот переход в крутых лотках происходит обычно достаточно быстро и дажо при коротких лотках

длиной 30— 40 м, в их кон це, при малых расходах уста навливается равномерное те чение, для которого уже при менима обычная формула Шези.

§

q=zc-v>-

y i ë j ,

илц

v = C - f 7 o , 3 . j o , 3 ( 7 ) Из всего вышесказанного и вытекает практический метод расчета быстротоков, который сводится к следую щему. Обычно известными вели чинами являются величины расхода. Выбирая уклон в зависимости от местных условий, а также задаваясь размером и типом одежды лотка, вычисляем глубину в начале средней части h t известными в гидравлике приемами. Эта глубина в зависимости от типа входной части может быть h l = h J e нлн Iii -sg ho Затем вычисляем глубину равномерного режима /г 0 по уравнению (7).

c)

P il O. 320. Различные виды гасителей энергии.

а) для прямоугольного русла

h - M / ' ^ - i ) ,

(8)

где 7г а — глубина в конце лотка,

)Т, — сопряженная с ней глубина, ß) для трапецеидального или иной-призматиче ской формы—из уравнений:

(9) (10)

77« 2 ІІ(7г 0 ) = ^ ' ; : +«зУо , <7 «о

причем: при 74 > liQ для 1 случая и П (7г 2 ) > П (7« 0 ) для 2 случая пмеем прыжок отогнанный; при іТ 2 < Л 0 и 11 (7і а ) < II (7г 0 ) прыжок затоплен; при 7 / 2 = 7 Г 0 И II (7 І 2 ) = П(/ І 0 ) прыжок у самой подошвы лотка. Если после подсчетов обнаружится, что прыжок отогнан, то прыжок затопляют прнп мощ»колодца, водобойной стешси, или стенки с донным отверстием (рис. 320). Глубину колодца нлп высоту стенки определяют общеизвестными методами, излагаемы ми во всех курсах неравномерного движения воды.

Определив h { и 7г 0 изве стными в гидравлике прие мами, строим кривую нерав номерного движения но дли не лотка методом Бахыетева и определяем h 1t которая, как мы уже упоминали, довольно быстро пере ходит в /г 0 . Бри наличия нескольких переломов в уклонах лотка, продолжаем построения дальше, принимая У®'' для следующего участка за Ъ к — п 3 иредыду Щего участка. 1 7 * ; « о. 319. Различные " т ы входных частой.